表征电容器电学特性的物理量 C =QUC=\frac{Q}{U} C=UQ 常见单位：F，uF，pF
真空中的孤立导体的电容如果构成电容器的两块导体足够远，那就把电容器的电容看做是一块导体的孤立电容。 U =Q4πϵ 0 RU = \frac{Q}{4\pi\epsilon_0R} U=4πϵ0RQ C =QC = 4 πϵ0 RC=\frac{Q}{C}=4\pi\epsilon_0R C=CQ=4πϵ0R
导体组的电容 平行板电容器的电容 当两板分别带有+、—Q时，板间是匀强电场。E=σϵ 0 =QSϵ 0 E=\frac{\sigma}{\epsilon_0}=\frac{Q}{S\epsilon_0} E=ϵ0σ=Sϵ0Q(真空中)U=Ed=Q d Sϵ 0 U=Ed=\frac{Qd}{S\epsilon_0} U=Ed=Sϵ0QdC=QU= ϵ 0S d C=\frac{Q}{U}=\frac{\epsilon_0S}{d} C=UQ=dϵ0S 同心球壳构成的电容器C=4πϵ0 R 1 R 2 R 2−R 1 C=4\pi\epsilon_0\frac{R_1R_2}{R_2-R_1} C=4πϵ0R2−R1R1R2(R2>R1) 当R2趋于无穷大时，C的值与真空中的点电荷情况相同，正是半径为R1的孤立导体壳的电容 同轴金属柱面的电容器C=2 πϵ 0ln ( R 2 / R 1 )C=\frac{2\pi\epsilon_0}{\ln(R2/R1)} C=ln(R2/R1)2πϵ0以上假设都是真空环境，如果两导体之间充满相对介电常数为ϵr\epsilon_r ϵr的介质，上述结果直接乘以ϵr\epsilon_r ϵr即可
电容器的连接 并联 直接相加 串联 倒数等于倒数的和就是与电阻相反